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491.
奇异积分和近奇异积分的数值计算是实施边界元法研究水下目标声散射特性的一个难点,全局法是一种可以将面积分转化为计算沿边界曲线的线积分,基于全局法的思想,推导得到了边界元法中奇异积分和近奇异积分的数值计算表达式.仿真结果表明通过奇异积分和近奇异积分的精确处理,提高了边界元法的数值计算精度;且由于得到的数值表达式是闭合的,提高了积分的计算速度;得到的数值表达式不仅可以用于水下声散射特性研究,在声辐射、电磁散射等研究中都可以得到满意的精度.  相似文献   
492.
小水线面双体船在波浪中的水动力计算   总被引:1,自引:0,他引:1  
采用直接边界元法,利用三维移动脉动源格林函数计算小水线面双体船在波浪中的水动力.针对小水线面双体船在零航速、横浪时所受到的波浪载荷最大的特点,分析计算了横浪和斜浪工况下水动力大小和分布特性.  相似文献   
493.
现代城市轨道交通的列车运行记录仪   总被引:1,自引:0,他引:1  
近20年来飞速发展的信息技术已经渗入到所有的领域.城市轨道交通的列车牵引与制动、信号系统、电力供电系统等都已离不开当代的信息技术.信息技术渗入这一领域的直接结果之一是导致"技术边界模糊".其中最典型的是信号系统的功能从原来单一的信号显示扩展为直接介入列车的牵引与制动.在某些情况下(例如在高速磁浮交通中)甚至已被称为"整个交通系统的大脑和神经".  相似文献   
494.
基于有限元法的Alberich型覆盖层吸声特性研究   总被引:1,自引:0,他引:1  
商超  魏英杰  张嘉钟  曹伟 《船舶力学》2011,15(4):443-448
基于有限元法研究了附在钢板上并以空气为背衬的Alberich型覆盖层的吸声特性。通过采用无反射流体吸声边界,可以较少的单元很好地模拟无限声学流场。并针对混合型空腔结构进行了吸声特性的分析,有限元分析结果表明,该空腔结构的吸声特性明显优于相同穿孔率的单腔结构。  相似文献   
495.
传统的波叠加法是边界元法的有效替代方法,其具有计算速度快计算精度较高等优点,但是也有复杂模型的建立较困难,以及对模型适应性较差等缺点。为了克服传统波叠加法的缺点,从而使其能够计算较为复杂模型的声辐射,将三维数字空间方法与传统波叠加法结合,因为三维数字空间方法具有建模迅速,对模型适应性很好等优点。分别采用边界表示法和体积表示法建模,且通过简单算例计算表明,采用这两种方法与传统波叠加法结合计算外场声辐射是完全可行的,并且结果的精确度相对较高,采用边界表示法的效率相对较高。  相似文献   
496.
彭一春  马守才  张粉芹 《城市道桥与防洪》2011,(3):130-132,138,165,166
该文分析讨论了腐蚀方式、水胶比、矿物外加剂对混凝土抗腐蚀侵蚀性能的影响,试验结果表明:干湿循环的腐蚀速度最快;水胶比的降低、掺入粉煤灰均提高了混凝土的抗盐侵蚀性能,但引气剂的引入降低了混凝土的抗盐侵蚀性能。  相似文献   
497.
债务性资金(主要是银行贷款)是中国高速公路企业的主要资金来源,巨额的债务性资金增加了高速公路企业的资金成本和财务风险,所以高速公路建设中的一项重要决策就是对债务性资金进行结构优化,以尽可能低的银行贷款利率和尽可能小的风险进行债务组合.该文基于DaR(Debt at Risk)约束,以拉格朗日乘子法为工具求二次规划,建立...  相似文献   
498.
对长沙绕城高速公路某高路堤下卧软黏土进行了干湿循环条件下的原状土快剪试验,包括模拟干湿循环增湿过程中不同含水量变化、不同现场浸水条件及不同干湿循环次数后的软黏土快剪试验.试验表明,干湿循环增湿过程引起的含水量变化对软黏土抗剪强度有较为严重的弱化效应,表现为其粘聚力及总的抗剪强度呈幂函数形式衰减,内摩擦角呈二次函数形式衰...  相似文献   
499.
高速列车表面气动噪声偶极子声源分布数值分析   总被引:4,自引:0,他引:4  
以Lighthill方程为基础,采用边界元法并与计算流体动力学相结合,对高速列车表面气动噪声偶极子声源进行数值分析,以获得高速列车表面气动噪声偶极子声源分布.探讨了不同车速工况下列车车身表面气动偶极子声源的强弱及其分布特征,在此基础上对基于表面气动偶极子声源的列车外部气动声场进行了数值分析.研究表明:列车运行速度为270 km/h、频率为2.5 kHz时,声压级在90 dB以上的气动偶极子声源主要分布在车底转向架附近,其最大声源声压级约97 dB,是高速列车主要的气动噪声源区.  相似文献   
500.
王科  辛颖  张志强 《船舶力学》2012,(8):901-906
文章研究了由两种不同材料组成的水下平板结构在入射波浪作用下的运动响应。研究发现:(1)两种材料组成的平板运动幅值变化趋势基本相同,质量轻的平板运动幅值较大;(2)在垂荡方向随着相对板长的增加,运动幅值变化较大,在KB/2=0.3有极值存在;(3)在横荡方向,运动幅值在KB/2≤1.0时,变化不大,当KB/21.0时,运动幅值迅速减小;(4)横摇时,随着相对板长KB/2的逐步增加,转动角度先增加后减小,在KB/2=1.2附近出现极值。  相似文献   
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